(6.34b.)
.
Látható. hogy a reális részt homogén térben is a vezetőképességtől függő korrekcióval egészül ki. Az imaginárius
rész első tagja az adó és vevő tekercs közötti direkt indukció, amely láthatóan nem függ a vezetőképességtől, mivel
szorzatban a vezetőképesség kiesik. A korrekció elvégzéséhez az imaginárius és reális rész mérése is szükséges,
a reális rész korrekciója kifejezhető az imaginárius résszel. Ezt majd az un. fázor indukciós szondák elvénél
használjuk fel.
Hasonló korrekció végezhető a szonda viselkedését leíró geometriai faktor függvényen is (propagated geometric
factor)
(6.35.)
.
A korrigált geometriai faktor komplex függvény, melynek reális része használható a szonda érzékenységének
tanulmányozására. A korrekció következtében a geometriai faktor vezetőképesség függő lett.
Inhomogén közegre vonatkozó direkt probléma esetében is a Helmholtz egyenletet oldjuk meg, konstans
vezetőképességgel jellemzett tartományokra, a határfeltételek figyelembevételével. Vegyük a hengerszimmetrikus
radiális inhomogenitások esetét:
(6.36.)
Keressük megint szorzat alakban a megoldást:
R(r)Z(z)
(6.37.)
.
A komplex hullámszám és az integráláshoz szükséges térfrekvencia kombinálódik a megoldás argumentumában.
A megoldás formailag egyezik az egyenáramú megoldással, de a Bessel- függvények komplex argumentumúak:
(6.38.)
.
A vektorpotenciálból származtatható a mágneses térerősség és vevőtekercsben indukált feszültség.
6.2. Fókuszálás és szonda típusok
Az előző fejezetben tárgyaltuk az egy adó és vevő tekercsből álló szonda viselkedésének jellegzetességeit. Az
indukciós szonda esetében is lehetséges a fókuszálás, azaz megfelelő tekercselrendezéssel a kutatási mélység
növelése. A fókuszálás elvét a geometriai faktor függvény alapján lehet megérteni.
52
Indukciós mérések
XML to PDF by
RenderX XEP XSL-FO F ormatter,
visit us at
http://www.renderx.com/