SCIENCE AND INNOVATION
INTERNATIONAL SCIENTIFIC JOURNAL VOLUME 1 ISSUE 8
UIF-2022: 8.2 | ISSN: 2181-3337
1244
Xuddi shu tarzda (1.3) tenglamani ham:
rot
=
=0
(1.6)
Zaryad va tok zichligi nolga tengligini inobatga olinar ekan, potensiallar uchun olingan
Dalamber tenglamalari quyidagicha bo‘ladi:
(1.7)
4
(1.8)
Bu yerda potensiallar Lorenz shartini qanoatlantiradi:
divA +
=0
Shunday qilib vakuumda elektromagnit maydon kuchlanganliklari
va potensiallar
to‘lqin tenglama bilan aniqlanishiniga erishildi. Bu tenglamalarning yechimlari to‘lqindan
iborat bo‘lganligi uchun vakuumda elektromagnit maydon ham to‘lqindan iborat bo’ladi. Ular
uchun to‘lqin tenglamasining umumiy ko‘rinishi quyidagicha yozilishi mumkin:
(1.10)
Yassi elektromagnit to‘lqinlar orqali vakuumdagi elektromagnit maydonni ko‘rib
chiqish masalasi quyidagicha:
Bunda elektromagnit maydon kattaliklarini faqat x va t ga bog‘liq holda, to‘lqin
tenglamasi quyidagicha bo‘ladi:
(2.1)
To‘lqin tenglamaning umumiy yechimga ega ko‘rinishi:
(2.2)
1-had
x o‘qi bo‘ylab, 2-had
x o‘qiga teskari yo‘nalishda
c tezlik bilan
tarqaluvchi
yassi to‘lqinni
ifodalaydi. Agar
=0 bo‘lsa
(2.3)
bo‘ladi va faqat musbat yo‘nalishda tarqaluvchi to‘lqin qoladi.
Maydon kattaliklari sifatida qaralayotgan f(x,t) yassi to‘lqin bo‘lgani uchun vakuumdagi
elektromagnit maydon potensiallari ham yassi to‘lqindan iborat bo‘ladi, ya’ni:
(2.4)
A
(2.3)
Skalyar va vektor potensiallar ma’lum deb maydon kuchlanganliklarini
aniqlash
mumkin. Bunda Lorenz kolibrafkasida
SCIENCE AND INNOVATION
INTERNATIONAL SCIENTIFIC JOURNAL VOLUME 1 ISSUE 8
UIF-2022: 8.2 | ISSN: 2181-3337
1245
(
divA +
=0
)
deb olinadi. Bu holda:
divA=0
(2.6) bo‘ladi.
Bu shart Lorenz kolibrovkasining xususiy holi bo‘ladi. Potensial ko‘rilayotgan
holda
faqat x koordinataga bog‘liqligi inobatga olinsa, (2.6) quyidagicha bo‘ladi:
Dostları ilə paylaş: